Министерство Образовании Азербайджанской Республики
Бакинский Государственный Университет
Cтудент II курса Физического Факултета Гусейнов Назим
Курсовая работа
по теме: Фотоэлектронная эмиссия Зав. кафедра : проф. Абдинов А.Ш.
Научный руководитель : Аскеров Ш.Г.
БАКУ 1998
Оглавление
Введение 1)Теория фотоэффекта 2)Спектральные характеристики фотокатода 3) Работа выхода 4)Распределение электронов в металле 5)Селективный фотоэффект 6) Квантомеханическая теория фотоэффекта 7) Применение Литература
Введение
Среди разнообразных явлений в которых проявляется воздействие света на вещество важное место занимает фотоэлектрич-еский эффект т.е.испускание элетронов веществом под действием света.Анализ этого явления привел к представлению о световых квантах и сыграл чрезвучайно важнейщию роль в развитии современых теоритичесих представлений.Вместе с тем фотоэлектричкский эффект используется в фотоэлементах получивших исключительно широкое применение в разнообразнейщих областях науки и техники и обещающих еще более богатые перспективы.Открытие фотоэффекта следует отнести к 1887 г.когда Герц обнаружил что освещение ультрафиолетовым светом электродов искрового промежутка находящигося под напряжением облегчает проскакивание искры между ними. Явление обнаруженое Герцом можно наблюдать на следующем легко осущесвимом опыте (рис.1.). Величина искрового промежутка F подбирается таким образом, что в схеме состоящей из трансформатора Т и конденсатора С искра проскакивает с трудом (один-два раза в минуту)Если осветить электроды F сделанные из чистого цинка светом ртутной лампы Hg,то разряд конденсатора значительно облегчается: искра начинает проскакивать доволно часто, конечно мощность трасформатора достаточно для быстрой зарядки конденсатора С . Поместив между лампой и электродами F стекло G мы преграждаем доступ ультрафиолетовым лучам и явление прекращается.Систематическое иследование Гальвакса, А.Г. Столетова и др. (1885 г.)выяснили что в опыте Герца дело сводится к освобождению зарядов под действием света попадая в электрическое поле между электродами,эаряды эти ускоряются, ионизируют окружающий газ и вызывают разряд. А.Г. Столетов осуществил опыты по фотоэффекту применяв впервые небольшие разности потенциалов между электродами.Схема опытов применяемая Столетовым, изображена на рис.
              
с
G
+ -
Основными результами иследований Столетова имеющие значение и в наше время, были следующие заключения: 1) Наиболее эффективно действует ультрафиолетовые лучи, поглащаемые телом. 2)Сила фототока пропорциональна создаваемой освещенности тела (разряжающее действие при прочих равных условиях пропорционально энергии активных лучей,падающих на разряжаемую поверхность.) 3)Под действием света освобождается отрицательные заряды. Цинковая планстинка,соединеная с электродами и заряженн ая отрицательно, освещенная ультрафеолетовым светом, быстро разряжает электроскоп,таже пластинка, заряженная положительно сохраняет свой заряд, не смотря на освещение. При тщательном наблюдение электроновм большой чувствительности можно заметить,что незаряженная пластинка под действиаем освещения заряжается положително, т.е. теряет часть своих отрицательных зарядов, первоначально нетрализовавших ее положительный заряд . Несколько лет спустя (1898 г). Ленардом и Томсоном были произведены определения е/м для освобождаемых электронов по отклонению их в электрическом и в магнитном полях. Эти измерения дали для е/м значения 1,76•  СГСМ,  доказав что освобожденные светом отрицательные заряды суть электронами.
Фотоэлектронная эмиссия металлов
Фотоэлектрононой эмиссией или внешним фотоэлектрическим эфектом называется испукания электронов поверхностью твердого тела под дейс- вием падающего на нее электромагнитного излучения. Основными законами фотоэффекта можно считать следующие 1) пропорциональность фототока  интенсивности светового потока J, вызывающего фотоэффект (  J ) при условии неизменности спректрального состава излучения (Закон Столетова); 2) наличие длиноволновой (красной) границы  области спектра излучения вырывающего фотоэлектроны из даного фотокатода ; лишь излучения с длиной волны  т.е. с частотой  C/  могут вырывать фотоэлектроны;
3) независимость кинетичесой энергии фотоэлектронов от интенсивности света и линейная зависимость максимальной кинетической энергии фотоэлектронов (  ), вырваного из даного фотокатода светом некоторой частоты  ,от этой частоты : 
4) безынерционность фотоэффекта. установлено, что фототок появляется и исчезает вместе с освещением, запаздывая не более чем на 
Качественное обьяснение с волновой точки зрения на первый взгляд не представляет трудности. В самом деле это объяснение могло бы выглядеть так ; падающая электромагнитная волна вызывает вынужденые колебания электронов в металле; при резонансе между собственым периодом колебания электронов и периода падающей волны амплитуда электрона становится настолько большой что он может вырваться за пределы поверхности металла.Очевидно , что если эта картина верна , то кинетическая энергия с какой электрон покидает метал , должна взаимствоваться у падающей волны , и поэтому естественно ожидать , что энергия фотоэлектрона должна находиться в прямой связи с интенсивности падающего света .Многочисленные опыты показали ,что энергия фотоэлектронов абсалютно не зависит от интенсивности света , повышение интенсивности увеличивает лишь число фотоэлектронов и при том в количестве строго пропорцианальном интенсивности -но не их скорости . Последнее зависит от частоты падающего света , а именно , с увеличением частоты линейно возрастает энергия фотоэлекторонов .Все эти законы фотоэффекта представляются непонятными с точки зрения волновой природы света . Независимость энергии фотоэлектронов от интенсивности света пытались объяснитьтем что свету приписывалось роль “спускавого механизма ” т.е. предполагалось , что электрон набирает свою энергию не за счет падающей волны, но за счет тепловых движений в металле, так что роль света сводится только к освобождению электрона.Однако при этом остается совершенно не понятным влияние частоты света и кроме того, если бы это было верно фотоэффект дожен был бы сильно зависеть от температуры металла, чего на самом деле нет.Обьяснение основных закономерностей фотоэффекта было дано на основе фотонной теории света ( Эйнштейна, 1905 г.). Фотон, обладающий энергией  поглощается электроном фотокатода в единичном акте взаимодействия, повышая его энгергию на величину  Если до поглощения фотона кинетическая энергия электрона была  , где  граница Ферми, а  – положительная или отрицательная добавка, то после поглощения его энергия станет равной  Если импульс такого электрона будет направлен к поверхности, то, потеряв по пути энергию  , электрон може достигнуть поверхности металла и вылететь из катода. После преодоления на поверхности металла потенциального порога  электрон унесет с собой кинетическую энергию, равную
или учитывая, что 
 . наибольщей кинетической энергией при даном  ,очевидно, будут обладать те электроны ,для которых потери по пути  равны нулюб т.е.
 . (1) Если пренебречь энергией теплового возбуждения электрона  , то
 (2)
(уравнение Эйнштейна). при  по этой теории фотоэффект невозможен. Таким образом,значение  определяет наименьшую частоту фотоактивных фотонов (красную границу фотоэффекта для данного катода). Уравнение (2) теперь можно записать в виде
 . (3)
Соотношение Эйнштейна (2) лежит в основе ряда фотоэлектрических методов измерения работы выхода фотокатодов. Например, величену![]() ![]() ![]()
![]()
![]() ![]() ![]()
![]()
![]()
![]()
![]() ![]()
![]()
![]() ![]() ![]()
![]()
![]() ![]()
![]()
![]() ![]()
![]()
![]() ![]()
![]() ![]()
![]()
![]()
![]()
![]() ![]()
![]() ![]()
![]()
![]()
![]()
![]() ![]() ![]()
![]()
![]()
![]() ![]() ![]()
![]()
![]() ![]() ![]()
![]() ![]() ![]() ![]()
![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() поглощается любыми известными оптическими материалами. Поэтому проведение исследований в коротковолновой области вакуумного ультрафиолета требует использования спектрографов с отражающими диспергирующими системами, например, с вогнутой дифракционной решеткой. Измерение интенсивностей потоков излучения обычно осуществляется с помощью специально калиброванных термопар, термостолбиков и фотоумножителей. В ряде случаев абсолютные значения фототоков при использующихся интенсивностях излучения малы и их измерение требует применения высокочувствительных измерителей тока. В ряде случаев абсолютные значения фототоков при используюшихся интенсивностях излучения малы и их измерение требует применения высокочувствительных измерителей тока . Рассмотрим результаты экпериментальных исследований спектральных характеристик фотокатодов из массивных металлов .Для щелочных , а также некоторых щелочноземельных металлов красная граница лежит в видемой части спектра ; для подавляющего же большинства металов она находиться в ультрофеолетовой области .Более детальные исследования фотоэффекта с различных металлов показали,однако, что при T >![]() ![]() ![]() ![]() ![]() . Отсутсвие резкой красной границы при Т >![]() .сделанное выше,является точным лишь при Т=0 .При Т >![]() может быть больше нуля. Это приведет, во-первых, к фотоэффекту электронов с уровней энергии E >![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]()
![]() ![]()
![]() легко объяснить из следующих простых соображений .При h >![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]()
![]() ![]() ![]()
![]()
![]()
![]()
![]()
![]()
![]()
![]()
![]()
Это определение работы выхода аналогично определению работы ионизации нейтрального не возбужденного атома. При T>
![]()
![]()
![]() ![]() (фермионы ), в частности для электронов , из этого принципа вытекает принцип Паули. При температуре Т=0 равновесным распределением любых частиц распределение, соответствующее минимуму полной энергии. Для фермионов это условие будет выполнено, если ими будут заняты квантовые состояния, соответствующие самым низим энергетическим уровням; число этих состояний Z , очевидно , равно N . При T >
![]()
![]()
![]()
![]()
![]() ![]()
![]() ![]() ![]()
![]()
![]()
![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]()
![]()
![]()
![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]()
|