Прусаков Д. В. «Первая краевая задача для уравнения теплопроводности в нецилиндрической неограниченной области» 1998- 99 уч. г. 14 Введение 3 1.Постановка задачи 3 2. Оценочный анализ решения задачи. 4 2.1. Оценка решения сверху. 4 2.2. Оценка решения в виде интеграла 5 2.3. Выбор интервала ( ) и оценка погрешности 8 3. Формулировка результата в виде теоремы 10 4. Примеры 11 Заключение 12 СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ 13
Введение В ряде случаев оказывается невозможным или неприемлемым получение аналитического решения поставленной задачи. Использование основных теорем и положений анализа позволяет получить качественную картину поведения функции решения в заданной области, оценить скорость сходимости решения. Такой подход широко реализуется в областях техники, где получение результата необходимо с заданной точностью. 1.Постановка задачи
В дипломной работе рассматривается задача:
(З)
0 . t x
Требуется привести пример оценки решения задачи (З) в области , и исследовать полученную оценку при
2. Оценочный анализ решения задачи.
Оценка решения задачи (З) основывается на принципе максимума для уравнения теплопроводности : «Всякое решение уравнения в прямоугольнике , непрерывное вплоть до границы, принимает свои наибольшее и наименьшее значения на нижних или на боковых его границах» [2]. 2.1. Оценка решения сверху.
В области t=t , x= рассмотрим решение задачи :
, V(0,x) = ( x ), x , (1)
это решение имеет вид [1]:
v (t, x) = . (2)
Зафиксируем некоторое и перейдем к исходной системе координат, тогда (2) в системе t=t, x= будет выглядеть так: V(t, x) = (2’) Из принципа максимума [2] заключаем, что:
U( t, x ) V( t, x ). (3)
Таким образом задача сводится к оценке интеграла (2).
2.2. Оценка решения в виде интеграла
Разобьем интервал < x на две части и , тогда интеграл (2’) запишется в виде: V( t, x ) = . (*)
Исследуем знак подинтегрального выражения, принимая во внимание, то что :
; (а)
;
;
где .
После проведенного исследования видно, что
Использовав известное разложение , где Z 0, , заменим экспоненты во втором интеграле рядами:
(а) ;
(б) .
В результате получим :
Здесь:
, , (4.1)
, . (4.2)
Запишем неравенство (3) в виде, принимая во внимание только одно слагаемое суммы ряда:
m=1,
U(t, x) . (5)
Выше приведенная оценка не отражает качественной картины и может быть использована при дальнейших исследованиях задач подобного вида. ( т .к . фиксированно) Рассмотрим другую возможность оценки неравенства (3).
пусть (т.е. финитна), в соответствии с принципом максимума:
, (3’) при где W- решение краевой задачи (З) с начальными условиями:
Аналогично, как и выше
здесь: Таким образом, (используем разложение в ряд Тейлора)
В итоге,
(5.1) Рассмотрим два случая: а) Пусть , тогда в правой части неравенства (5.1) третье и четвертое (3,4) слагаемые стремятся к нулю быстрее любой степени , поэтому (5.1) можно переписать как: (5.2) б) Пусть тогда:
где В результате получаем: (5.3) 2.3. Выбор интервала ( ) и оценка погрешности
Зададим произвольно некоторую константу >0, потребовав чтобы в (5) . при . Неравенство (5) можно только усилить, если (6)
Рассмотрим общий вид :
; (7) , (7.1) b=x ( k=1 ) , b=2 (k=2) оценка (7.1) эквивалентна системе неравенств:
,
откуда: . (8)
Т. к. в работе исследуется поведение неравенства (3) при то принимаем что для некоторого :
. (9)
3. Формулировка результата в виде теоремы
Обобщая результаты всей работы в целом можно сформулировать следующие теоремы:
1. Пусть для уравнения теплопроводности имеет место задача (З) - гладкая, непрерывно - дифференцируемая функция на ,а функция ограничена на R : . Тогда для любого сколь малого числа можно указать число
|